Т.к. по опытным данным известно, что кулоновские силы, рассмотренные в 4.4. действуют против сил ядерного взаимодействия, то для сильного взаимодействия в качестве определяющей величины будет использоваться тороидальная скорость потока. Действительно, при параллельной ориентации частиц одноимённого заряда кольцевые потоки будут противоположно направлены. Следовательно, будут создавать силы отталкивания. А тороидальное вращение будет сонаправлено, что будет создавать силы притяжения. При этом в силу того, что на дальнем крае частицы направление вращения будет тем же, что и на ближнем, падение сил, возникающих от тороидальных потоков будет убывать быстрее, чем от кольцевого вращения. Ведь в случае тороидального вращения давление будет падать с обеих сторон взаимодействующих частиц. Но на ближнем крае этот эффект будет сильнее. А у кольцевого вращения на ближнем крае давление будет возрастать, а на дальнем убывать. Что обеспечит существенно меньшую скорость убывания сил. Разберём этот процесс подробнее.
Известно, что энергия связи двух нуклонов (для ядра дейтерия) равна
Дж. Эта энергия содержится в нуклоне объёмом в
и действует на нуклон, площадь поверхности которого равна
. Принимая
м, получим силу взаимодействия, равную 857Н.
Скорость потока эфира, увлекаемого элементарной частицей будет убывать по Гауссу (с квадратом расстояния). Если частицы примыкают друг к другу, то расстояние от центра частицы до её края очевидно равно
. А до дальнего края второй частицы –
. Тогда примем скорость тороидального вращения частицы за
, тогда на дальнем крае второй частицы скорость потока, порождённого первой частицей будет равна
}^2)
.
Теперь составим уравнение Бернулли для указанного случая:
}^2)}^2}{2}%2Bp_2)
(4.5.1)
Тогда разность давлений составит:
(4.5.2)
Эта разность давлений будет действовать на всю площадь нуклона. Умножив её на площадь элементарной частицы и приравняв к рассчитанной выше силе, получим
м/с.
Таким образом мы получили механическую интерпретацию сильного ядерного взаимодействия и дали оценку тороидальной скорости потоков эфира на поверхности нуклонов.
